Ausfallen bei der Kavallerie, s. Attacke. Umichlie ore nennt man solche Ausgänge in der Umschließung der Festung, welche 1 als Kommunikationen für Truppen dienen und somit buusuß für Ausfälle in Betracht kommen. „Ausfluß heißt die fortschreitende Bewegun einer tropfbaren oder gasförmigen Flüssigkeit dur eine Offnung ihres Behälters. Die hierbei geltenden Gesetze bilden einen Teil der Hydrodynamik (. Wne ich auf oder Aêrodynamik (s. d.), je nachdem sie sich auf die tropfbaren oder ausdehnsamen Flüs igkeiten beziehen. Die Geschwindigkeit, mit welcher eine Flüssigkeit aus der Offnung ihres Behälters tritt, nennt man ihre Aus are eschwindigkeit. iese ist fr eine tropfbare Flüssigkeit, welche durch eine Boden⸗ oder Seitenwand ausströmt, gerade so groß wie die Geschwindigkeit, welche die Flüssigkeit erworben hätte, wenn sie vom Zlässigteitsspiegel bis zur Ausflußöffnung frei herabgefallen wäre, vorausgesetzt, daß die Höhe des Flüssigkeitsspiegels, durch irgend ein Mittel konstant erhalten wird. Dieses von Torricelli 54 (1644 gefundene hydrodynamische Gesetz ist als das Torricellische Theorem bekannt. Bei einem Flüssigkeitsspiegel, der 4-z9-oder 16mal höher als ein anderer liegt, ist die Ausfluß eschwindigkeit 2⸗, 3-oder amal größer; die Ausflußgeschwindigkeiten verhalten sich also wie die Quadratwurzeln aus den Druckhöhen. Der erperimentale Nachweis für das obige Gesetz kann in verschiedener Weise erfolgen. der nächst dadurch, daß ein lotrecht aufwärts Waf er Wasserstrahl sich nahezu bis zur Höhe des Wasserspiegels im Behälter erhebt. Ferner läßt sich die Ausflußgeschwindigkeit aus der in einer bestimmten 610 ausgeflossenen Wassermenge, bei gegebener röße der Ausflußöffnung, berechnen und mit dem Ausflußgesetze ver 4½ Endlich dient auch hierzu die Mariottesche Ausflußflasche (s. Figur). Dieselbe besitzt in dem Seitenrohr rs die Ausdas Gefäß luftdicht verbaden is auf die an eidenEnden offene Röhre ba. Die Wassersäule im die darüber befindliche Luft hält auels des Ausfließens stets dem äußern Luftdrucke das Nerdohrfe t. Der A. bei o erfolgt also unter der konstanten Druckhöhe der assersäule ao. Steht das Ende a der Röhre ab 1, 2, 3, 4 Decimeter über 0, so erfolgt der A. unter 8 der * öhe von 1, 2, 3, 4 Decimeter. Berech net man hiernach die Aus⸗ ů flußgeschwindigkeit, so laßt sich die Ausflußparabel im voraus konstruieren und mit der wirklichen verleichen. Die Ausflußgeschwindigkeiten aus kapilaren Ansatzröhren weichen von 1en aus weiten Röhren ab, indem sie sich bei letztern wie die Quadratwurzeln aus den Druckhöhen, bei erstern dagegen einfach wie die Druckhöhen verhalten. Die Aus-Det menge in einer bestimmten Zeit ist, bei kua leibender Ausflußöffnung und konstanter Druckhöhe, proportional der Ausflußgeschwindigkeit. Ween der Zusammenziehung (Kontraktion) des Aus-Fsen S ist in der Regel die wirklich — 1—.— lüssigkeitsmenge kleiner als die theoretisch berechnete sodaß man letztere mit einem Kontraktionsieserten welcher kleiner als 1 ist (3. B. O,), multiplizieren muß. Wenn das Ausflußrohr ein nach außen sich erweiterndes ist, so hat der Kontraktionskoeffizient einen Wert größer als 1. * diesem Falle fließt durch das erweiterte Ausflußende viel mehr Flüssigkeit aus, als durch das Rohr selbst hinukommt; es würden daher luftleere Stellen entstehen, wenn nicht der auf den 5 Rachließen bewirkende Luftdruck ein schnelleres Nachfließen be wirken würde (Saugwirkung). Die Konstitution des ausfließenden Wasserstrahls ist anfangs zu-Duuch dpes end und kontrahiert, später zersplittert. urch die Schwingungen des 6 ungsrandes 5 rät auch der Ausflußstrahl in Schwingung, infolge dessen er Anschwellungen (Schwingungsbäuche) und Einschnürungen (Schwingungsknoten) besitzt. Die ausströmenden Gase befolgen ebenfalls das Torricellische Theorem. (S. Aérodynamik.)